实验室设备定制公司的气体放电的分类

       在不同物理条件下，由于占主导地位的基本物理过程不同，会产生不同的气体放电现象。为了对各种放电的形式有初步的了解，先来分析气体放电的伏—安特性，实验室设备定制公司是放电管电流随着放电管极间电压变化的关系曲线。

    上图是一个典型的放电伏—安特性曲线。其中图上方给出了测量的原理图。这个特性曲线会随其它放电参量的变化而变化，但对大多数情况是适用的。

    从图中可见，当极间的外电压慢慢增加时，用灵敏检流计可以检测到电极间有微弱电流通过，最小可测的电流是10-16A，这种电流是无规则脉冲式的。如果在电极间另外增加一些电子源（例如光照阴极产生光电子发射），则特性曲线会向右移动。随着极间电压的增加，空间电荷可以被完全移上电极，所以电流趋向饱和，电流可以增加到10-14A，这部分电流也可能是由间歇辐射引起的，此时放电电流也将是间歇性质的。气体放电的这特性已被应用与测量核辐射强度，G-M管（盖格和缪勒计数管）就是利用了这个特性，故放电的这个区域被称为盖勒区。

    随着放电电压的继续增加，由于次级电离，实验室设备定制公司放电电流先是缓慢增加，后来却按指数增加。在这个范围内放电电流可以增加108倍，而放电电压几乎没有增加。这种突变性的过渡，称之为气体击穿，对应的电压叫做击穿电压。气体击穿时，放电电流的增加与外接电离源无关，放电可以靠自身来维持。换而言之，这时的放电已经从原来的非自持性放电过渡到了支持放电。放电的这部分区域属于汤生放电范围。

    如果改变外回路的电阻继续增加放电电流，放电间隙上的电压反而会降低，并一直下降到某一个稳定的电压值。这里存在着一个从汤生放电经过电晕放电、亚辉光放电向辉光放电区域过渡的过程。在这以后，放电电流又随着电压指数式地增加了，这个区域称之为反常辉光放电区域。

    当再继续增加放电电流时，放电将过渡到一种具有负特性的弧光放电区域。弧光放电的正柱区为高能量的等离子体区，它发射着强烈的辐射。

    由上述的气体放电的伏-安特性曲线可见，其曲线的各段代表了不同的放电形式，当然此放电特性曲线并不能代表所有的放电形式，例如除上述放电形式之外，还有火花放电、低频交流放电、脉冲放电和高频微波放电等等。

    气体放电的形式很多，分类的方法有很多种。实验室设备定制公司可以按维持放电是否必须有外界电离源把放电分为非自持放电和自持放电；可按放电参量是否随时间变化分为稳态放电和非稳态放电；可以根据阴极的工作方式分为冷阴极放电和热阴极放电；可按工作气体的高低分为低气压放电和高气压放电以及超高气压放电；此外还可以根据工作气体的种类来分类。

    对上述各种放电的研究已经发展了各自的物理模型及相应的放电理论，但目前现有的每一种理论还只能或多或少地反映某种放电形式在一定放电条件下的实际情况。因此我们可以从每种理论使用范围的考虑对放电进行分类，如下表所示。这种放电的分类是以哪一种基本过程占优势以及电子电离在放电中的运动特点为依据的。空间电荷的存在与否也会显著地改变放电的性质，所以在分类时也列出了空间电荷的特点和作用。